极化度

表示成键的电子云在外界电场的作用下，发生变化的相对程度

极化度又称可极化性，它表示成键的电子云在外界电场的作用下，发生变化的相对程度。极化度除了与成键原子的结构和键的种类有关外，还与外界电场强度有关。成键原子的体积越大，电负性越小，原子核对成键电子的束缚越小，键的极化度就越大。

示例

碳卤键的极化度顺序为：C-I>C-Br>C-Cl>C-F

这与卤代烷亲核取代反应的活性顺序一致：碘代烷>溴代烷>氯代烷

极化度分布特征的目标识别方法

在全极化、高距离分辨力雷达体制背景下，研究了光学区雷达目标回波极化度的分布特性，并利用分布特征参数进行定量描述、在此基础上对四类飞机目标进行了识别实验研究，获得了良好的目标分类识别效果。

部分极化波与极化度

单色波是一种完全极化波，或者叫做纯极化波，其电场矢量端点在传播空间任一点处描绘出一个具有恒定椭圆率角和倾角的极化椭圆，这个极化椭圆是不随时间而变化的，因而单色波的极化性质可以由极化椭圆或者它的各种等价派生参数作完全地描述。但在实际情况中，波的场矢量的端点在传播空间给定点处描绘出的轨迹一般不是一个非时变的椭圆，而是一条形状和方向都随时间变化的类似于椭圆的曲线，这样的波称为部分极化波。显然，完全极化波仅仅是部分极化波的一个特殊情形。

部分极化波的完全极化波分量的矢量在形式上与单色波的矢量完全相seoseoSSttkk同，因此用以描述单色波极化的各种参数和方法也同样地适用于部分极化波的完全极化分量。事实上，一个部分极化波完全极化分量的极化描述符 (如极化椭圆几何描述子) 加上这个部分极化波的极化度就可以完全地表征这个部分极化波的极化性质。

极化度序列的反映

让发射的单色波极化状态遍历整个极化球，最后得到的极化度序列就较全面地反映了飞机目标回波的极化特性。给出了两种飞机目标回波在整个极化球上极化度的分布情况。

给出了两种飞机目标在方位角1°，3°，5°的极化度分布情况，比较可看出，同一目标在不同方位上其极化度的分布相似而不同目标极化度的分布有较大的区别。因此，提取体现极化度分布的特征即可用于识别。为此，利用统计分布参数对极化度分布特征进行了定量分析，这些统计分布参数非常简单，包括Τ轴和ε轴方向的均值、方差、最大值、最小值、中值等，还包括文献中所定义的称为隶属度的分布参数 (如参数B。选取其中一些分布参数作为识别特征，它们具有这样的特点: 同一目标的此类特征对方位变化不太敏感，而不同目标的此类特征则具有较大区别。若将Τ轴和ε轴分别划分为M和N个区间，则每一个子区间表示一种发射的极化状态，对于每一种发射的极化状态可得到一个目标回波极化度值，记为PD (m，n，其中。m和n分别是Τ轴和ε轴各子区间序号，且m=1，2，…，M，n=1，2，…，N。选取来用于识别的五个特征参数.

用极化晶体谱仪探测X射线极化度

为了研究等离子体各向异性及确定高温等离子体中电子束的存在，研制了X射线极化晶体谱仪，探讨了极化光谱学的理论，推演了X射线极化度的计算方法。

极化理论

由碰撞激发产生的X射线强度和极化度依赖于相对离子或电子运动速率方向的观测角。假定离子与单能电子在z轴方向碰撞，在与z轴成90°方向进行观测，平行于z轴方向的电子矢量E‖的强度为I‖，垂直方向电子矢量E⊥的强度为I⊥，电子矢量极化态示意及晶体对电子矢量的衍射.经受激跃迁的极化度可定义为P=I‖-I⊥除以I‖+I⊥。

极化度计算

采用类He离子研究电子与电子互作用主要是因为类He离子是最简单的多电子系统。铝的类He谱线有共振线 (w)，其跃迁状态为1s2p1P1-1s21S0，磁四级M2跃迁(1s2p3P2-1s21S0)x线，互组合跃迁 (1s2p3P1-1s21S0)y线及禁戒谱线(1s2p3S1-1s21S0)z线。计算极化度需要知道两个互相垂直方向的晶体获取谱线的强度，同时也要已知一条参考谱线的极化度。

如果b线极化度已知，可以计算出a线的极化度。假设b线没有极化，即Pb=0，那么Pa就完全由谱线强度比决定，通常任何一条类He线的极化度都是未知的。

由于极化度的计算需要知道各谱线的强度比，因此根据这次的实验数据还不能得到极化度结果，必须对谱仪结构进行设计变更或者变换分光晶体以进一步实验研究。

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