磁镜

一种中间弱、两端强的特殊的磁场位形

磁镜(Magnetic Mirror) 是一种中间弱、两端强的特殊的磁场位形。制作磁镜的方法有很多，比较简单的是用两个电流方向相同的线圈产生一个中间弱两端强的磁场，这一磁场区域的两端就形成了两个磁镜，这磁场分布叫磁瓶。另一种磁镜结构由很多匝线圈绕成直线管形状的管室，两端线圈密度比中间大，从而两端磁场比中间强。

定义

磁镜是由两个电流方向相同的线圈以中轴重合的方式排列形成的一种磁场构形，磁场在每个线圈的中心处最强，在线圈中间最弱。带电粒子在磁镜场中运动时，粒子的磁矩是一定的，在磁场强的地方，粒子垂直于磁场方向的速度分量变大，由于磁场不对粒子做功，粒子的总动能不变，因此平行于磁场方向的速度分量会相应变小。动能小的粒子会完全失去平行方向的速度，这样就会被磁场反射，朝着相反的方向运动，当运动到另外一侧时，又会被再次反射，这样粒子就会在两个线圈之间来回运动，如同光在两面镜子之间反射，因此得名磁镜。

技术参数

对于一个给定的磁镜场，每个线圈中心的磁场强度为Bm，两个线圈中间处磁场为B0，粒子能够被磁镜束缚的条件为

即

其中v⊥0、v0分别是粒子在B0处垂直于磁场的速度分量和总速率，称为磁镜比，θm是线圈中间垂直于轴线的平面上粒子的运动速度与磁感线夹角的临界值，夹角小于此值的粒子能够通过线圈，逃逸出磁镜，大于此值的粒子会被磁镜束缚。在等离子体的速度分布图上会出现顶角为2θm的损失锥，锥内的粒子会逃逸出磁镜，锥外的粒子被磁镜所束缚。磁镜比越大，损失锥越尖锐，磁镜的束缚性能更好。

在受控核聚变（托卡马克装置）中经常使用磁镜装置用于约束等离子体。磁镜还可以加速带电粒子，如果令两个线圈的距离逐渐靠近，粒子反射时可以逐渐获得能量，这种加速机制可以解释宇宙中存在的高能粒子，称为费米加速。

地磁场呈现出两极强，赤道弱的分布，形成了一个天然磁镜。外层空间的带电粒子进入地磁场后，将在地磁场的约束下绕地球磁感线做螺旋运动，并在两极间反射，形成一个电磁辐射带。1958年物理学家范·阿伦通过分析人造卫星收集的数据，发现了电磁辐射带的存在，于是该电磁辐射带又被称为范·阿伦辐射带。有时范·阿伦辐射带中的带电粒子因空间磁场的变化而在两极附近进入地球大气层，引起极光。

磁镜应用

磁镜主要用于磁约束技术。在可控核聚变装置中，利用磁镜将高温等离子气体约束在磁瓶中，可以使核聚变稳定进行。

假设有一个带电粒子，质量为，带电量为q，运动速度为V0 。该粒子沿着磁镜中轴的方向进入磁场，设磁场强度为，那么我们可以得到一下关系：

1 带电粒子在磁场中作螺旋式运动时，一方面以平行于磁场方向的纵向分速度前进，一方面又以垂直于磁场方向的横向分速度绕磁力线作圆周运动。设平行于磁场方向的动能为，垂直于磁场方向的动能为，因洛仑兹力不做功，故带电粒子的动能保持不变，即

W1 + W2 =constant················（1）

粒子在磁镜中运动时，由于磁场不均匀，故和都在变化，平行于磁场方向的动能和垂直于磁场方向的动能相互转化。

2 设带电粒子做圆周运动形成的等效电流为I，粒子运动轨迹的半径为R，面积为S，那么粒子运动产生的磁矩为：

L =I·S；

有由于粒子做圆周运动满足方程：

根据磁矩不变性原理可知，对于一种粒子来讲，其磁矩大小是一个常数。故垂直磁场线方向的动能会随着磁场强度的变化而变化。当粒子从弱磁场区域向强磁场区域运动时，增大，而总能量保持不变，于是会减小。

3 我们可以推测，在平行于磁场的方向上，该粒子一定受到某个力的作用，使减小。设这个力为F。

由公式 W = FS