维纳－霍普夫方程

辐射传输理论中的米尔恩方程

它早期的著名例子是辐射传输理论中的米尔恩方程，后来因1931年N.维纳和E.霍普夫给出其求解方法而得名。20世纪40年代以后，这一方程的理论在解析函数边值问题、调和分析和算子理论的基础上得到了系统的发展，其应用也从辐射问题扩展到许多其他领域.维纳-霍普夫方法又称因子分解法,是N.维纳和E.霍普夫为求解方程.而提出的,已成为研究各种数学物理问题的一种常用方法。其基本思想是通过积分变换将原方程化为一个泛函方程，然后再用函数因子分解的方法来求解。

方程介绍

一类给定在半无穷区间上的带差核的奇异积分方程，其一般形式为

(1)

式中为常数;()(-∞＜＜+∞)和()(0≤＜+∞)为已知函数；()(0＜＜+∞)为未知函数。

方程(1)的研究开始于20世纪20年代初,它早期的著名例子是辐射传输理论中的米尔恩方程，后来因1931年N.维纳和E.霍普夫给出其求解方法而得名。20世纪40年代以后，这一方程的理论在解析函数边值问题、调和分析和算子理论的基础上得到了系统的发展，其应用也从辐射问题扩展到许多其他领域，例如中子迁移、电磁波衍射、控制论、多体问题以及人口理论等。

维纳-霍普夫方法　又称因子分解法,是N.维纳和E.霍普夫为求解方程(1)而提出的,已成为研究各种数学物理问题的一种常用方法。其基本思想是通过积分变换将原方程化为一个泛函方程，然后再用函数因子分解的方法来求解。下面以方程(1)的求解为例来加以说明。在＜0处，令()=()=0,首先将方程(1)开拓到整个实轴，即

式中

若（2）中诸函数满足适当的条件，例如，存在＞0使得()e,()e和()e属于(-∞,+∞)，则借助于傅里叶变换由(2)可得

这里和下文大写字母均表示相应函数的傅里叶变换，而大写字母的下标+和－则分别表示该函数在半平面τ＞－和τ＜内解析。在许多情况下，对(3)可求出解的表达式。求解的关键在于将()=-()因子分解。一个常用的分解定理是,设()在||＜内解析、无零点且一致地有则存在分解

式中()和()可由()求出，它们在相应半平面内无零点。由于在所述条件下，()/()在|τ|＜内解析，由柯西积分公式知，

这里()和()可用来表示，因而由(3)得到由此利用解析开拓和广义刘维尔定理求出φ()和()（准确到相差一个整函数）,然后再对φ()进行傅里叶逆变换即可求得方程(1)的解()。

当仅假定()∈(-∞，+∞)和-()≠0(-∞≤≤+∞)时，-()也有类似分解,这时需要用到调和分析理论中的维纳－莱维定理。由此应用巴拿赫空间中的算子理论，还可在一般函数空间，例如

有界可测函数空间和有界连续函数空间中对方程 (1)进行求解。

主要结果

用记上述函数空间。方程(1)的一个重要特点是其中积分仅是相应函数空间中的有界算子，而不是全连续算子，因此它和弗雷德霍姆积分方程在性质上有着本质的不同。这主要表现在:①齐次方程(1)和它的共轭方程线性无关解的个数一般不相等，它们的差等于

整数()称为方程(1)的指标；②方程(1)的谱点一般为连续统,其中复平面闭曲线=()(-∞≤≤+∞)上的点为本质谱，亦即对于全连续算子微扰不变的谱，而使得()＞0的点为方程(1)的点谱。

函数-()称为方程(1)的符号。当符号无零点时，方程（1）称为正常的,否则称为例外的。对于正常方程，已经有了较系统的结果，其中主要有：①　设（）∈(-∞,+∞)，则方程(1)在中满足诺特定理(见奇异积分方程)的充分必要条件为-()≠0(-∞≤≤+∞)，故正常方程有时也称为诺特型方程；②当()＞0时，齐次方程（1）在中有()个线性无关解，()≤0时无非零解；③当()＞0时，非齐次方程(1)在中有()个线性无关解，()=0时，有惟一解，()＜0时，无解或有惟一解，有解的充分必要条件是其右端满足条件

式中()是方程(1)的共轭方程

的线性无关解。至于例外方程，也有不少结果，但尚无系统理论。

以上结果在作相应修改后，对于对偶积分方程、方程 (1)的离散形式特普利茨方程以及有关方程组也都同样成立。

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